什麼叫做伯努利原理

1912年秋天，在當時算是數一數二的遠洋巨輪“奧林匹克”號，正在波浪滔滔的大海中航行着。很湊巧，離開這“漂浮的城市”100米左右的海面上，有一艘比它小得多的鐵甲巡洋艦“豪克”號，同它幾乎是平行地高速行駛着，像是要跟這個龐然大物賽個高低似的。

伯努利原理是在流體力學的連續介質理論方程建立之前，水力學所採用的基本原理，其實質是流體的機械能守恆。即：動能+重力勢能+壓力勢能=常數。其最爲著名的推論爲：等高流動時，流速大，壓力就小。

所謂"伯努利原理"就是類似空氣或水的流體流速快，流體產生的壓力就會變弱。所以水流動時如果一邊的水勢強，另一邊弱那麼水勢弱的一邊壓力就大，水勢強的一邊壓力就校如果在它們之間放入樹葉，樹葉就會順着水勢強的一邊。因爲水勢弱的一邊壓力大

使用伯努利定律必須符合以下假設，方可使用；如沒完全符合以下假設，所求的解也是近似值。定常流：在流動系統中，流體在任何一點之性質不隨時間改變。不可壓縮流：密度爲常數，在流體爲氣體適用於馬赫數(Ma)小於0.3。還有無摩擦流即摩擦效應可忽略，忽略黏滯性效應。最後是流體沿着流線流動，流體元素沿着流線而流動，流線間彼此是不相交的。

A 2.B 鼓腹巨蝰是非洲著名的毒蛇，長約90－130釐米，體型粗短，尾部短小，頭部寬大，體色褐黃，如稻草稈，且伴有斑紋。主要生活在半乾旱地區，棲息通常在水域附近。攻擊速度極快（爲1/25秒），毒性劇烈。一次可產下90多條幼蛇。 3.B 能量守恆，

飛機飛行時機翼周圍空氣的流線分佈是指機翼橫截面的形狀上下不對稱,機翼上方的流線密,流速大,下方的流線疏,流速小。由伯努利方程可知,機翼上方的壓強小,下方的壓強大。這樣就產生了作用在機翼上的方向的升力。噴霧器是利用流速大、壓強小的原理製成的。讓空氣從小孔迅速流出,小孔附近的壓強小,容器裏液麪上的空氣壓強大,液體就沿小孔下邊的細管升上來,從細管的上口流出後,空氣流的衝擊,被噴成霧狀。一支筆筒，向大口這邊吹氣，小口上放一個小球，小球能在空氣中旋轉。

"伯努利原理"是在流體力學的連續介質理論方程建立之前，所採用的基本原理，其實質是流體的機械能守恆。 即：動能+重力勢能+壓力勢能=常數。 其最爲著名的推論：等高流動時，流速大，壓力就校

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什麼是伯努利定律

在一個流體系統，比如氣流、水流中，流速越快，流體產生的壓力就越小，這就是被稱爲“流體力學之父”的丹尼爾·伯努利1738年發現的“伯努利定律”。這個壓力產生的力量是巨大的，空氣能夠托起沉重的飛機，就是利用了伯努利定律。飛機機翼的上表面是流暢的曲面，下表面則是平面。這樣，機翼上表面的氣流速度就大於下表面的氣流速度，所以機翼下方氣流產生的壓力就大於上方氣流的壓力，飛機就被這巨大的壓力差“托住”了。當然了，這個壓力到底有多大，一個高深的流體力學公式“伯努利方程”會去計算它。

伯努利開闢並命名了流體動力學這一學科，區分了流體靜力學與動力學的不同概念。1738年，他發表了十年寒窗寫成的《流體動力學》一書。他用流體的壓強、密度和流速等作爲描寫流體運動的基本概念，引入了“勢函數”“勢能”（“位勢提高”）來代替單純用“活力’討論，從而表述了關於理想流體穩定流動的伯努利方程，這實質上是機械能守恆定律的另一形式。他還用分子與器壁的碰撞來解釋氣體壓強，並指出，只要溫度不變，氣體的壓強總與密度成正，與體積成反比，用此解釋了玻意耳定律。

伯努利方程

設在右圖的細管中有理想流體在做定常流動,且流動方向從左向右,我們在管的a1處和a2處用橫截面截出一段流體,即a1處和a2處之間的流體,作爲研究對象.設a1處的橫截面積爲S1,流速爲V1,高度爲h1;a2處的橫截面積爲S2,流速爲V2,高度爲h2.

思考下列問題:

①a1處左邊的流體對研究對象的壓力F1的大小及方向如何

②a2處右邊的液體對研究對象的壓力F2的大小及方向如何

③設經過一段時間Δt後(Δt很小),這段流體的左端S1由a1移到b1,右端S2由a2移到b2,兩端移動的距離分別爲ΔL1和ΔL2,則左端流入的流體體積和右端流出的液體體積各爲多大 它們之間有什麼關係 爲什麼

④求左右兩端的力對所選研究對象做的功

⑤研究對象機械能是否發生變化 爲什麼

⑥液體在流動過程中,外力要對它做功,結合功能關係,外力所做的功與流體的機械能變化間有什麼關係

推導過程:

如圖所示,經過很短的時間Δt,這段流體的左端S1由a1移到b1,右端S2由a2移到b2,兩端移動的距離爲ΔL1和ΔL2,左端流入的流體體積爲ΔV1=S1ΔL1,右端流出的體積爲ΔV2=S2ΔL2.

因爲理想流體是不可壓縮的,所以有

ΔV1=ΔV2=ΔV

作用於左端的力F1=p1S2對流體做的功爲

W1=F1ΔL1 =p1·S1ΔL1=p1ΔV

作用於右端的力F2=p2S2,它對流體做負功(因爲右邊對這段流體的作用力向左,而這段流體的位移向右),所做的功爲

W2=-F2ΔL2=-p2S2ΔL2=-p2ΔV

兩側外力對所選研究液體所做的總功爲

W=W1+W2=(p1-p2)ΔV

又因爲我們研究的是理想流體的定常流動,流體的密度ρ和各點的流速V沒有改變,所以研究對象(初態是a1到a2之間的流體,末態是b1到b2之間的流體)的動能和重力勢能都沒有改變.這樣,機械能的改變就等於流出的那部分流體的機械能減去流入的那部分流體的機械能,即

E2-E1=ρ()ΔV+ρg(h2-h1)ΔV

又理想流體沒有粘滯性,流體在流動中機械能不會轉化爲內能

∴W=E2-E1

(p1-p2)ΔV=ρ(-))ΔV+ρg(h2-h1)ΔV

整理後得:整理後得:

又a1和a2是在流體中任取的,所以上式可表述爲

上述兩式就是伯努利方程.

當流體水平流動時,或者高度的影響不顯著時,伯努利方程可表達爲

該式的含義是:在流體的流動中,壓強跟流速有關,流速V大的地方壓強p小,流速V小的地方壓強p大.

參考資料：http://zhidao.baidu.com/question/18998395.html本回答被提問者採納

伯努利方程的公式是什麼

伯努利方程：p+ρgz+(1/2)*ρv^2=C

式中p、ρ、v分別爲流體的壓強、密度和速度；h爲鉛垂高度；g爲重力加速度；c爲常量。

一個直接的結論就是：流速高處壓力低，流速低處壓力高。

丹尼爾·伯努利在1726年首先提出：“在水流或氣流裏，如果速度小，壓強就大；如果速度大，壓強就小”。我們稱之爲“伯努利原理”。

我們拿着兩張紙，往兩張紙中間吹氣，會發現紙不但不會向外飄去，反而會被一種力擠壓在了一起；因爲兩張紙中間的空氣被我們吹得流動的速度快，壓力就小，而兩張紙外面的空氣沒有流動，壓力就大，所以外面力量大的空氣就把兩張紙“壓”在了一起。

這就是“伯努利原理”原理的簡單示範。

“伯努利方程”的物理意義是什麼？

理想正壓流體在有勢徹體力作用下作定常運動時，運動方程（即歐拉方程）沿流線積分而得到的表達運動流體機械能守恆的方程。因著名的瑞士科學家D.伯努利於1738年提出而得名。對於重力場中的不可壓縮均質流體

舉例說明

圖II.4-3爲一噴油器，已知進口和出口直徑D1=8mm，喉部直徑D2=7.4mm，進口空氣壓力p1=0.5MPa，進口空氣溫度T1=300K，透過噴油器的空氣流量qa=500L/min（ANR），油杯內油的密度ρ=800kg/m3。問油杯內油麪比喉部低多少就不能將油吸入管內進行噴油？

解：

由氣體狀態方程，知進口空氣密度ρ=（p1+Patm)*M/(RT1）=（0.5+0.1）*29/（0.0083*300）kg/m=6.97kg/m

求透過噴油器的質量流量

qm=ρa*qa=(1.185*500*10^-3)/60=0.009875kg/s

求截面積1和截面積2處的平均流速：

u1=qm/(ρ1A1)=[0.009875/(6.97*0.785*0.008^2)]m/s=28.2m/s

u2=qm/(ρ2A2)=[0.009875/(6.97*0.785*0.0074)]m/s=32.9m/s

從伯努利方程可得

p1-p2=0.5*ρ1(u2^2-u1^2)=0.5*6.97(32.9^2-28.2^2)pa=1200.94pa

吸內爲靜止油液，若能吸入喉部，必須滿足：

p1-p2≥ρgh

h≤(p1-p2)/ρg=1200.94/(800*9.8)m=0.153m

故

說明油杯內油麪比喉部低153mm以上便不能噴油。

理想流體的伯努利方程是什麼？

p1+[ρ(v1)^2]/2+ρgh1=p2+[ρ(v2)^2]/2+ρgh2（1）

p+ρgh+(1/2)*ρv^2=常量 （2）

其中ρv^2/2項與流速有關，稱爲動壓強，而p和ρgh稱爲靜壓強。

伯努利方程揭示流體在重力場中流動時的能量守恆。

由伯努利方程可以看出，流速快壓力低壓強小，流速慢壓力高壓強大。

伯努利方程成立的四個條件是什麼啊？

理想流體

恆定流

有勢流

滿足流線方程，即同一條流線上或者螺旋線，螺線，